際際滷

際際滷Share a Scribd company logo

peluruhan alfa

Download as PPTX, PDF
Dita Issriza
Dita Issriza

Fisika Modern

1 of 14
Downloaded 58 times
Peluruhan Alfa Inti atomik cirinya: Karena gaya tarik antara nukleon berjangkau pendek, energi ikat total dalam inti hampir berbanding lurus dengan nomor massa . Gaya listrik tolak menolak antara proton memiliki jangkauan tak terbatas. Energi total yang dapat memisahkan inti berbanding lurus dengan 2
Peluruhan alfa dapat terjadi seperti gaya nuklir berjangkauan pendek yang mengkatnya hampir tak dapat mengimbangi gaya tolak-menolak protonnya sebagai suatu cara untuk memperbesar kemantapannya dengan mereduksi ukuran intinya
Energi kinetik dapat diperoleh dari massa masing-masing partikel dan massa inti-induk serta inti-anaknya, energi kinetik yang dilepaskan jika partikel alfa dipancarkan oleh inti berat = 2 Dengan = massa inti asal (awal) = massa inti akhir = massa partikel Energi Disintegrasi ...(1) Partikel alfa dapat dipancarkan karena tingginya energi ikat. Supaya bisa lolos dari sebuah inti, partikel harus memiliki energi kinetik dan massa partikel alfa cukup kecil dibandingkan dengan nukleon pembentuknya
Energi kinetik dari partikel alfa yang dipancarkan tidak pernah tepat sama dengan (energi disintegrasi) karena kekelan momentum mengharuskan inti bergerak mundur (rekoil) dengan energi kinetik kecil ketika partikel alfa terpancar = 4 Sebagai contoh dalam peluruhan 86 222 memiliki = 5,587 dan = 5,486 Energi Partikel Alfa ...(2)
Pada gambar adalah menunjukkan bahwa partikel alfa secara klasik yang memiliki energi antara 4 hingga 9 MeV (bergantung dari nuklida tertentu) tidak dapat meloloskan diri karena tinggi rintangan potensial sebesar 25 sehingga perlu energi antara 16 hingga 21 MeV dengan teori terobosan dari peluruhan alfa
Teori Terobosan dari Peluruhan Alfa 1. Partikel alfa bisa ada sebagai suatu partikel di dalam inti 2. Partikel secara terus-menerus dalam keadaan bergerak dan dibatasi geraknya hanya dalam inti oleh rintangan potensial yang melingkunginya 3. Terdapat peluang kecil tetapi tertentu untuk partikel melewati rintangan (walaupun tinggi) setiap kali terjadi tumbukan dengannya
Partikel alfa bisa ada sebagai suatu partikel di dalam inti Laju perubahan B = 0 = 0 + = 0 Mengalikan untuk memperoleh dan mengatur suku-suku tersebut + = 0 ( 汲 ) + = 0 ( 汲 ) Dengan mengintegrasi kedua ruas = 0 ( 汲 ) +
Nilai konstanta 0 = 0 + = 0 Sehingga didapatkan = 0 [( 汲 ) 1] = 0 ( ) Jumlah atom B pada waktu
Perbandingan relatif radionuklida Perbandingan relatif radionuklida A dan B berubah terhadap waktu seperti pada gambar di samping. Jika nuklida induk A panjang umur dibandinglan dengan nuklida B, maka dan = 0 (1 ) Syarat kesetimbangan radioaktif Jumlah atom A B Waktu
Setelah waktu besar relatif terhadap umur-paro tetapi kecil relatif terhadap umur-paro , 1 dan 0, sehingga = = / adalah konstan = = = Masing-masing bilangan atom , , , berkurang secara eksponensial dengan konstan peluruhan dari nuklida induk tetapi tetap berlaku untuk setiap saat Kesetimbangan radioaktif
Jadi peluang peluruhan tiap satuan waktu dapat dinyatakan = Dengan menyatakan banyaknya tumbukan per detik antara partikel alfa dengan dinding perintang dan menyatakan peluang partikel untuk menembus rintangan Konsep Peluruhan
Jika dianggap setiap saat hanya sebuah partikel alfa yang dapat lolos dari inti dan partikel alfa bergerak bolak-balik sepanjang diameter nuklir = 20 Dengan menyatakan kecepatan partikel alfa meninggalkan inti umumnya 2 107 / dan 0 menyatakan jari-jari nuklir umumnya sebesar 1014 Sehingga 1021 1 dengan menunggu 1010 tahun untuk bisa meloloskan diri dari intinya Frekuensi Tumbukan
Karena tinggi rintangan potensial lebih besar daripada energi kinetik partikel ( > ), pekuang transmisi dalam fisika klasik adalah nol. Dalam mekanika kuantum, partikel alfa yang bergerak dipandang sebagai gelombang dan hasilnya ialah suatu kuantitas kecil tertentu .
Analogi optis dari efek ini dalam mekanika kuantum seperti pada gambar disamping. Gelombang cahaya mengalami pemantulan dari sebuah cermin namun cahaya itu menembus cermin dengan amplitudo yang menurun secara eksponensial sebelum mengalami pembalikan arah Cermin tebal Pemantulan sebagian Cermin tipis Pemantulan total

More Related Content

peluruhan alfa

  • 1. Peluruhan Alfa Inti atomik cirinya: Karena gaya tarik antara nukleon berjangkau pendek, energi ikat total dalam inti hampir berbanding lurus dengan nomor massa . Gaya listrik tolak menolak antara proton memiliki jangkauan tak terbatas. Energi total yang dapat memisahkan inti berbanding lurus dengan 2
  • 2. Peluruhan alfa dapat terjadi seperti gaya nuklir berjangkauan pendek yang mengkatnya hampir tak dapat mengimbangi gaya tolak-menolak protonnya sebagai suatu cara untuk memperbesar kemantapannya dengan mereduksi ukuran intinya
  • 3. Energi kinetik dapat diperoleh dari massa masing-masing partikel dan massa inti-induk serta inti-anaknya, energi kinetik yang dilepaskan jika partikel alfa dipancarkan oleh inti berat = 2 Dengan = massa inti asal (awal) = massa inti akhir = massa partikel Energi Disintegrasi ...(1) Partikel alfa dapat dipancarkan karena tingginya energi ikat. Supaya bisa lolos dari sebuah inti, partikel harus memiliki energi kinetik dan massa partikel alfa cukup kecil dibandingkan dengan nukleon pembentuknya
  • 4. Energi kinetik dari partikel alfa yang dipancarkan tidak pernah tepat sama dengan (energi disintegrasi) karena kekelan momentum mengharuskan inti bergerak mundur (rekoil) dengan energi kinetik kecil ketika partikel alfa terpancar = 4 Sebagai contoh dalam peluruhan 86 222 memiliki = 5,587 dan = 5,486 Energi Partikel Alfa ...(2)
  • 5. Pada gambar adalah menunjukkan bahwa partikel alfa secara klasik yang memiliki energi antara 4 hingga 9 MeV (bergantung dari nuklida tertentu) tidak dapat meloloskan diri karena tinggi rintangan potensial sebesar 25 sehingga perlu energi antara 16 hingga 21 MeV dengan teori terobosan dari peluruhan alfa
  • 6. Teori Terobosan dari Peluruhan Alfa 1. Partikel alfa bisa ada sebagai suatu partikel di dalam inti 2. Partikel secara terus-menerus dalam keadaan bergerak dan dibatasi geraknya hanya dalam inti oleh rintangan potensial yang melingkunginya 3. Terdapat peluang kecil tetapi tertentu untuk partikel melewati rintangan (walaupun tinggi) setiap kali terjadi tumbukan dengannya
  • 7. Partikel alfa bisa ada sebagai suatu partikel di dalam inti Laju perubahan B = 0 = 0 + = 0 Mengalikan untuk memperoleh dan mengatur suku-suku tersebut + = 0 ( 汲 ) + = 0 ( 汲 ) Dengan mengintegrasi kedua ruas = 0 ( 汲 ) +
  • 8. Nilai konstanta 0 = 0 + = 0 Sehingga didapatkan = 0 [( 汲 ) 1] = 0 ( ) Jumlah atom B pada waktu
  • 9. Perbandingan relatif radionuklida Perbandingan relatif radionuklida A dan B berubah terhadap waktu seperti pada gambar di samping. Jika nuklida induk A panjang umur dibandinglan dengan nuklida B, maka dan = 0 (1 ) Syarat kesetimbangan radioaktif Jumlah atom A B Waktu
  • 10. Setelah waktu besar relatif terhadap umur-paro tetapi kecil relatif terhadap umur-paro , 1 dan 0, sehingga = = / adalah konstan = = = Masing-masing bilangan atom , , , berkurang secara eksponensial dengan konstan peluruhan dari nuklida induk tetapi tetap berlaku untuk setiap saat Kesetimbangan radioaktif
  • 11. Jadi peluang peluruhan tiap satuan waktu dapat dinyatakan = Dengan menyatakan banyaknya tumbukan per detik antara partikel alfa dengan dinding perintang dan menyatakan peluang partikel untuk menembus rintangan Konsep Peluruhan
  • 12. Jika dianggap setiap saat hanya sebuah partikel alfa yang dapat lolos dari inti dan partikel alfa bergerak bolak-balik sepanjang diameter nuklir = 20 Dengan menyatakan kecepatan partikel alfa meninggalkan inti umumnya 2 107 / dan 0 menyatakan jari-jari nuklir umumnya sebesar 1014 Sehingga 1021 1 dengan menunggu 1010 tahun untuk bisa meloloskan diri dari intinya Frekuensi Tumbukan
  • 13. Karena tinggi rintangan potensial lebih besar daripada energi kinetik partikel ( > ), pekuang transmisi dalam fisika klasik adalah nol. Dalam mekanika kuantum, partikel alfa yang bergerak dipandang sebagai gelombang dan hasilnya ialah suatu kuantitas kecil tertentu .
  • 14. Analogi optis dari efek ini dalam mekanika kuantum seperti pada gambar disamping. Gelombang cahaya mengalami pemantulan dari sebuah cermin namun cahaya itu menembus cermin dengan amplitudo yang menurun secara eksponensial sebelum mengalami pembalikan arah Cermin tebal Pemantulan sebagian Cermin tipis Pemantulan total