![Рис.12.12.
Эта ДН облучателя в плоскости Н она дает менее спадающее поле в раскрыве зеркала.
В табл. 1 даны значения ширины 2Θ 0,5 ДН по половине мощности и УБЛ для зеркал
различной глубины. В этой таблице Н1 и Н2 – первый и второй боковые лепестки в плоскости Н ;
Е1 и Е2 – соответствующие лепестки в плоскости Е .
Табл. 12.5.1.
R0
[kR 0 sin Θ 0,5 ] H ( 2Θ )
0,5 H
[kR 0 sin Θ 0,5 ] Е ( 2Θ )
0 ,5 H
Уровень боковых лепестков, дБ
p Н1 Н2 Е1 Е2
λ λ
0,4 1,67 61 1,73 63 – – – –
2 R0 2 R0
λ λ
0,6 1,73 63 1,95 71 16 20 20 25
2 R0 2 R0
λ λ
0,8 1,90 70 2,27 83 24 29 25 29
2 R0 2 R0
λ λ
1,0 2,17 79 2,63 96 27 30 26 30
2 R0 2 R0
Приведенные в таблице данные являются ориентировочными. На практике
соответствующие величины могут изменятся в зависимости от ряда факторов (типа облучателя,
точности изготовления антенны, точности фокусировки и т.п.).](https://image.slidesharecdn.com/12-5-120419081730-phpapp02/85/12-5-3-320.jpg)
More Related Content
What's hot (15)
Viewers also liked (18)
![Tabla%20 cancion[1]](https://cdn.slidesharecdn.com/ss_thumbnails/tabla20cancion1-101124112844-phpapp01-thumbnail.jpg?width=560&fit=bounds)
Similar to 12.5. курс лекций афу (14)
More from GKarina707 (20)
12.5. курс лекций афу
- 1. 12.5. Связь между диаграммой направленностью параболоидной антенны и распределения поля в ее раскрыве. Из формулы (12.3.1.) видно, что диаграмма направленности определяется полностью распределением поля в ее раскрыве, (т.е. a 0 , a1 , , a m ) и соотношением ( kR0 ) 2π k= λ Анализ показывает, что при фиксированном kR0 главный лепесток ДН будет наиболее узким при равномерном распределении поля в раскрыве F ( R / ) ≡ 1 . Одинаково при таком распределении УБЛ будет большим. При равномерном распределении поля коэффициенты a n согласно системе уравнений принимают следующие значение a 0 = 1 , a1 = a 2 = ... = a m = 0 и нормальная ДН описывается выражением 2 J ( kR0 sin Θ) F ( Θ) = Λ 1 ( u ) = kR0 sin Θ коэффициент использования поверхности в этом случае равен ν = 1 . Если амплитуда спадает к краям зеркала, то ДН расширяется, а УБЛ уменьшается – это хорошо, но ν повышается – это нежелательно. Ищут компромиссное решение. Для максимального КУ спад на краю зеркала не должен превышать – 10 дБ по отношению к центру. Для минимального значения УБЛ этот спад равен (-15…-20)дБ. Таким образом: R0 1) Распределение в раскрыве зеркала определяется ДН облучателя и соотношение p R0 2) Выбирая тот или иной облучатель, размер параболоида и значения p , добиваться получения требуемой ДН зеркальных антенн. В качестве примера рассмотрим ДН зеркальной антенны, облучаемой эллиптическим диполем с дисковым рефлектором.
- 2. R0 ДН для Е и Н – плоскостей для двух значений p приведены на рис. 12.10. Видно , что ДН Н < ДН Е . Это объясняется тем что в плоскости Н поле в раскрыве зеркала более равномерно, чем в плоскости Е . это обусловлено направленными свойствами облучателя. Рис. 12.10. Диаграммы направленности параболоида, облучаемого диполем с дисковым рефлектором. Рис. 12.11. Эта ДН облучателя в плоскости Е она дает спадающее к краям поле в раскрыве зеркала.
- 3. Рис.12.12. Эта ДН облучателя в плоскости Н она дает менее спадающее поле в раскрыве зеркала. В табл. 1 даны значения ширины 2Θ 0,5 ДН по половине мощности и УБЛ для зеркал различной глубины. В этой таблице Н1 и Н2 – первый и второй боковые лепестки в плоскости Н ; Е1 и Е2 – соответствующие лепестки в плоскости Е . Табл. 12.5.1. R0 [kR 0 sin Θ 0,5 ] H ( 2Θ ) 0,5 H [kR 0 sin Θ 0,5 ] Е ( 2Θ ) 0 ,5 H Уровень боковых лепестков, дБ p Н1 Н2 Е1 Е2 λ λ 0,4 1,67 61 1,73 63 – – – – 2 R0 2 R0 λ λ 0,6 1,73 63 1,95 71 16 20 20 25 2 R0 2 R0 λ λ 0,8 1,90 70 2,27 83 24 29 25 29 2 R0 2 R0 λ λ 1,0 2,17 79 2,63 96 27 30 26 30 2 R0 2 R0 Приведенные в таблице данные являются ориентировочными. На практике соответствующие величины могут изменятся в зависимости от ряда факторов (типа облучателя, точности изготовления антенны, точности фокусировки и т.п.).